Zeta电位测量原理，电泳光散射（激光多普勒法）

Zeta电位测量原理，电泳光散射（激光多普勒法）
Zeta电位测量原理，电泳光散射（激光多普勒法）

当对溶液中的粒子施加电场时，会根据粒子携带的电荷观察到电泳，因此从该电泳速度中得到ζ电势和电泳迁移率。 在电泳光散射中，光线照射到正在电泳的粒子上，利用散射光的多普勒位移来确定电泳速度，这也是它被称为激光多普勒方法的原因。

电渗透流是指在测量 zeta 电位时，溶液在晶胞内部的流动。 当细胞壁带电时，溶液中的对抗离子会聚集在细胞壁上。 当施加电场时，反离子向相反的电极方向移动，电池中心对此进行补偿，导致相反的流动。 通过测量粒子的表观电泳迁移率并分析电渗透流动，可以根据细胞结垢（如样品吸附和沉降）的影响确定正确的固定表面，从而确定真实的ζ电势和电泳迁移率。 （参见森和冈本公式）

森-冈本方程：考虑
电渗透流
U的细胞内运动速度分析
_附言（z）=AU₀（z/b）²+⊿U₀（z/b）+（1-A）U₀+U_p

z：距离细胞中心
的距离 Uobs（z）：单元
内位置z的表观迁移率 A=1/[（2/3）-（0.420166/k）] k
=a/b：2a和2b分别是电泳细胞横截面的水平和垂直长度。这里，a>b
Up：真正的粒子迁移率
U0：电池在上下壁
面的平均迁移率 ⊿U0：电池上下壁面迁移率差异

ELSZ系列测量单元内多个点的表观电泳迁移率，从而确认zeta电位分布的可重复性，并在测量数据中确定噪声峰值。

扁平电池设计用于将平板样品紧密集成在盒状石英电池的顶表面。 在单元的每个深度层，测量监测粒子的表观电泳迁移率，获得的电渗透剖面分析固体界面电渗透流的速度，确定板样品表面的ζ势。

对于密度高且有色且光线难以透过的样品，ELS系列的测量因多重散射和吸收等效应而变得困难。
目前，ELSZ系列的标准电池可以广泛测量，从薄型到致密型。 对于更高浓度，利用FST方法在浓缩电池中测量zeta电位已成为可能*

静光散射是一种测量绝对分子量的简单方法。
测量原理是将光照射到溶液中的分子上，并根据散射光的绝对值确定分子量。 换句话说，它利用了这样一种现象：大分子产生强散射光，小分子散射光较弱。
实际上，由于散射强度随浓度变化，我们测量不同浓度下的多种溶液的散射强度，将浓度绘制在水平轴上，在垂直轴绘制Kc/R（θ）为散射强度的倒数，基于以下公式。 这被称为德拜图。
从插值截面的倒数（c=0）到浓度为零，得到分子量Mw，并从初始梯度得到第二个维雷尔系数A2。

分子量较大的分子会对散射强度产生角度依赖性，因此通过测量不同散射角（θ）下的散射强度，可以提高分子量测量的准确性，并获得作为分子扩散指示的惯性半径信息。
在固定角度测量时，输入估计的惯性半径，可以进行等效于角度测量的修正，从而提高分子量测量的准确性。